Abstract
The paper shows deriving the Fresnel's equations using the electromagnetic wave as a Heaviside's bunch. This is a plane electromagnetic wave in form of a thin layer inside of which electric and magnetic fields are non-zero and there is no field outside of it. The wave itself moves perpendicularly to the layer, and what is more, magnetic and electric field intensity and spread velocity form the right vector triple. The paper also conducts the analysis of Fresnel's equations. The reflection coefficients for s- and p-waves are examined for reflection from the optically denser medium and optically less dense one. Bruster's angle at which the p-wave does not reflect and fully passes into the second medium is obtained. We have shown the wave phase shift as a result of reflection from the interface of media. The paper shows that for the p-wave, in reflection from the denser medium the phase is changed to the opposite only when the angles are more than the Bruster's angle. And in reflection from the less dense medium the phase is unchanged when the angles are more than the Bruster's angle and is changed to the opposite only at angles less than the Bruster's angle. The complete internal reflection angle for the less dense medium is considered separately. We have obtained the effective depth of penetration into the less dense medium as well as the possibility to turn the plane-polarized wave into the Fresnel's rhombus.
Highlights
Вывод формул ФренеляРассмотрим плоскую границу раздела двух идеальных диэлектриков, заполняющих верхнее и нижнее полупространства, которые характеризуются диэлектрической проницаемостью 1 для верхней среды и диэлектрической проницаемостью 2 для нижней среды
Формулы Френеля сыграли огромную роль в становлении физики начала и средины XIX века, так как решили несколько важных проблем физики
The paper shows deriving the Fresnel's equations using the electromagnetic wave as a Heaviside's bunch
Summary
Рассмотрим плоскую границу раздела двух идеальных диэлектриков, заполняющих верхнее и нижнее полупространства, которые характеризуются диэлектрической проницаемостью 1 для верхней среды и диэлектрической проницаемостью 2 для нижней среды. Напряженности электрических полей падающего, отраженного и преломленного сгустков, соответственно, находятся в плоскости падения, как показано на рисунке. – напряженности магнитных полей падающего, отраженного и проломленного сгустков, соответственно, все эти векторы направлены перпендикулярно плоскости падения и смотрят на нас. Напряженности электрических полей падающего, отраженного и преломленного сгустков для p – волны направлены так, как показано на рис.. Спустя время Δt все три сгустка сместятся как единое целое вдоль границы раздела сред на некоторое расстояние АС, как показано на рис., на котором показаны только передние фронты всех трех сгустков в момент времени t (точка А) и в момент времени t+Δt (точка С). 3. Прохождение границы раздела двух диэлектриков сгустком Хевисайда (s-волна.) Векторы E1 , E'1 E2 – напряженности электрического поля падающего, отраженного и преломленного сгустков, все эти векторы направлены перпендикулярно плоскости падения и смотрят на нас. Получили формулу синусов Френеля (7) для напряженности отраженной s-волны
Talk to us
Join us for a 30 min session where you can share your feedback and ask us any queries you have
Disclaimer: All third-party content on this website/platform is and will remain the property of their respective owners and is provided on "as is" basis without any warranties, express or implied. Use of third-party content does not indicate any affiliation, sponsorship with or endorsement by them. Any references to third-party content is to identify the corresponding services and shall be considered fair use under The CopyrightLaw.