Abstract
The mathematical model of converting X-ray images in "scintillator – CCD” X-ray television systems was developed. This model allows to calculate the characteristics of X-ray in the output of the X-ray tube and behind the object of research, the glow intensity of X-ray screen, the intensity of light on the surface of the CCD-sensor after passing optics, charge in any pixel of CCD and the output signal from it, the signal-to-noise ratio in the output signal and quantum efficiency of X-ray detector.Reference 10, figures 1, table 1.
Highlights
Постановка задачі і мета роботиУ якості об’єкта дослідження була обрана рентгенотелевізійна система з детектором непрямого перетворення типу “сцинтиляційний екран — об’єктив — ПЗЗ”
Розроблено математичну модель перетворення рентгенівських зображень у рентгенотелевізійних системах типу «сцинтилятор− ПЗЗ»
The mathematical model of converting X-ray images in "scintillator – CCD” X-ray television systems was developed. This model allows to calculate the characteristics of X-ray in the output of the X-ray tube and behind the object of research, the glow intensity of X-ray screen, the intensity of light on the surface of the CCD-sensor after passing optics, charge in any pixel of CCD and the output signal from it, the signalto-noise ratio in the output signal and quantum efficiency of X-ray detector
Summary
У якості об’єкта дослідження була обрана рентгенотелевізійна система з детектором непрямого перетворення типу “сцинтиляційний екран — об’єктив — ПЗЗ”. Задачу побудови наскрізної моделі формування цифрового рентгенівського зображення можна розбити на блоки: формування рентгенівського випромінювання на певній відстані від анода трубки; взаємодія цього випромінювання з матеріалом досліджуваного об’єкта; взаємодія частини рентгенівських квантів, що пройшли крізь досліджуваний об’єкт з рентгенівським екраном; втрати частини оптичного випромінювання на шляху до ПЗЗ; перетворення оптичного сигналу в електричний ПЗЗ-матрицею. При проходженні досліджуваного об’єкта рентгенівське випромінювання ослаблюється, а енергетичний спектр змінюється. Вираз (2) дозволяє розраховувати енергетичний спектр за досліджуваним об’єктом прямого не розсіяного випромінювання (геометрія вузького пучка). Фактор накопичення залежить від анодної напруги Ua , товщини досліджуваного об’єкта Ho і майже не залежить від форми спектра первинного рентгенівського випромінювання [3, 5]. Підставивши (3) в (1) отримаємо формулу для розрахунку енергетичного спектра густини потоку квантів за об’єктом дослідження в геометрії широкого пучка рентгенівського випромінювання
Sign-in/Register to view highlights & summary Sign-in/Register to access full text options 
Talk to us
Join us for a 30 min session where you can share your feedback and ask us any queries you have
Schedule a callDisclaimer: All third-party content on this website/platform is and will remain the property of their respective owners and is provided on "as is" basis without any warranties, express or implied. Use of third-party content does not indicate any affiliation, sponsorship with or endorsement by them. Any references to third-party content is to identify the corresponding services and shall be considered fair use under The CopyrightLaw.
